Page 12 - RELEVAMIENTO TOPOGRÁFICO VOLUMEN I

Harleman, 1969):

¢/Z) = (1 -4) ¢o exp(-77z) (12)

El valor de Ti se puede obtener en funci6n de la profundidad del Disco de Secchi, d, seg\in
Poole y Atkins ¢Ienderson-Sellers, 1984) :

rl - 1 ,J / d (13)

Rfldiaci6n en onda lal.ga

Todos los materiales con temperatura por arriba del cero absoluto, emiten radiaci6n siguiendo
la Icy de Stefan-Boltzmarm, dyri, que depende, en este caso, de la temperatura del agua elevada a la
cuarta potencia. Esta radiaci6n es re-emitida.por las nubes y aerosoles de la atm6sfera, originando
una entrada de energia por radiaci6n en onda larga, dyr2, la cual depende de la temperatura
atmosferica.

Altemativamente, la radiaci6n en onda larga neta, dyrN, puede ser calculada como:

¢IN-¢r2-¢T\ (14)

Budyko (1956) propuso calcular ®rN con la siguiente formula:

¢rN=O-Ts4(0,39-0,005J=)(1-cC,2) (`i5)

Donde a es la constante de Stefan-Boltzmann = 5,67 x 10-8 W in-2 K-4, Ts es la temperatura
superficial del agua, c es una constante empirica funci6n de la latitud y Ci es la cobertura de nubes
y ea es la tensi6n de vapor del aire.

Flujo de calor latente

Representa las p6rdidas de energia por el proceso de evaporaci6n, es decir por un cambio de
estado del agua. En general se puede representar como:

'e-PLVE (16)

Donde p es la densidad del agua, Lv es el calor latente de evaporaci6n, E es la altura de agua
evaporada por unidad de tiempo (in/s), su expresi6n depende de la velocidad del viento y de la
diferencia entre la tensi6n de vapor de saturaci6n a temperatura del agua, esw, y la tensi6n de vapor
real a temperatura del aire, ea. En general Q-Ienderson-Sellers, I 984):